Разработка теории радиогеохимического эффекта

align="BOTTOM" border="0" />

(2)

Получим решение задачи методом характеристик.

Метод характеристик заключается в переходе от эйлеровых переменных и к лагранжевым. Связь производных в эйлеровых и лагранжевых координатах записывается в виде:

(3)

Уравнение (1) таким образом можно записать как систему двух уравнений:

(4)

(5)

где уравнение (4) – уравнение для характеристик.

Из (5) следует, что , где некоторая постоянная. Но т.к. , то .

Из (4) получаем

(6)

Равенство (6) – решение уравнений характеристик.

Интегральные линии уравнения (4) на мировой плоскости ,, т.е. графики движения частиц при заданной скорости , называются характеристиками уравнения (1).

Пусть при , , т.е.

;
.	(7)

Подставляя (7) в (2), получим

(8)

Для того, чтобы получить решение задачи Коши нужно решить систему двух уравнений:

,	(9)
.	(10)

Подставим уравнение (10) в (9), получим

(11)

Выражение (11) является решением задачи Коши для уравнения (1).

Решение (11) представляет собой волну бегущую вправо со скоростью .

Начально-краевая задача для уравнения (1) (смешанная задача)

,,,	(1)
.	(2)
.	(3)

Рис.4.

На рисунке 4 изображены характеристики уравнения (1), где при начальное условие, а при граничное условие, граничная характеристика.

Для задачи Коши решенной ранее,

а)

б)

Рис. 5

(или ) (см. рис. 5) и влиять будет только начальное условие .

Если (), то будет влиять только граничное условие .

Получим решение для граничного решения.

(5)

Запишем уравнения (1) в виде

(6)

(7)

Из (6) следует, что , где .

Учитывая (3) получим .

Интегрируя (7) получаем

(8)

Пусть при , тогда

(9)

Разделим обе части (9) на получим

(10)

При ,

(11)

Подставляя (11) в (3) получаем

Тогда решая систему

получаем решение граничной задачи в виде

(12)

В (12) .

Решение начально-краевой задачи будет иметь вид

где , единичная функция Хевисайда.

Решение задачи Коши для неоднородного конвекционного уравнения

Построим формулу Даламбера для уравнения

, ,

(1)

Уравнение (1) – уравнение эволюции локального параметра.

(2)

Тогда уравнение (1) запишем в виде системы двух уравнений:

(3)

(4)

Интегрируя (4), получим

(5)

Пусть при , , тогда

Подставим (5) в (3), получим

.
,	(6)
,	(7)
.	(8)

Исключим в (6) для этого учтем начальное условие (7).

,
.	(9)

Подставим (9) в (6), получим

,
.	(10)

Исключим в (10) и , потом :

(11)

Выражение (11) – формула Даламбера (решение задачи Коши для неоднородного конвекционного уравнения).

Покажем что (11) является решением (1).

Продифференцируем формулу (11) по , получим

(12)

Продифференцируем формулу (11) по , получим

(13)

Подставляя (13) и (12) в (1), получаем

Откуда получаем тождество: . Следовательно, выражение (11) является решением уравнения (1).

Начально-краевая задача для неоднородного конвективного уравнения

, ,	(1)
.	(2)
.	(3)

Найдем решение граничной задачи для неоднородного конвекционного уравнения (1).

Решение будем искать в виде дифференцируя которое по , получим

Умножая правую и левую части на , приходим к выражению

(4)

Перепишем уравнение (1) в виде двух уравнений:

(5)

(6)

Из (6) следует, что . Пусть при , , тогда .

Откуда получим

(7)

Подставим уравнение (7) в уравнение (5), получим

(8)

(9)

(10)

Исключим в (8) , для этого учтем граничное условие (9).


.

Подставим (11) в (8), получим

(12)

Исключим в (12) , и получим

.
,	(13)

Выражение (13) – формула Даламбера (решение граничной задачи для неоднородного конвекционного уравнения (1)).

Покажем, что (13) является решением (1). Для этого продифференцируем формулу (13) по , получим

(14)

Продифференцируем формулу (13) по , получим

(15)

Умножая (15) на и складывая с (14), получим, после сокращений, что

то есть, (13) является решением граничной задачи для неоднородного конвекционного уравнения (1).

Решение смешанной задачи запишем, в виде

2.5 Слабые растворы

Рассмотрим термодинамические свойства слабых растворов, т. е. таких растворов, в которых число молекул растворенных веществ значительно меньше числа молекул растворителя. Рассмотрим сначала случай раствора с одним растворенным веществом; обобщение для раствора нескольких веществ можно будет произвести непосредственно [1].

Пусть – число молекул растворителя в растворе, а – число молекул растворяемого вещества. Концентрацией раствора назовем отношение ; согласно сделанному предложению .

Найдем выражение для термодинамического потенциала раствора. Пусть есть термодинамический потенциал чистого растворителя (в котором ничего не растворено). Согласно формуле (справедливой для чистых веществ) его можно написать в виде,

(1)

где – химический потенциал чистого растворителя. Обозначим посредством малое изменение, которое испытал бы термодинамический потенциал при введении в растворитель одной молекулы растворяемого вещества. В силу предполагаемой слабости раствора молекулы растворенного вещества в нем находятся на сравнительно больших расстояниях друг от друга, и поэтому их взаимодействие слабо. Пренебрегая этим взаимодействием, можно утверждать, что изменение термодинамического потенциала при введении в растворитель молекул растворяемого вещества равно . Однако в получаемом таким путем выражении еще не учтена должным образом одинаковость всех молекул растворенного вещества. Это есть выражение, которое получилось бы по формуле (2), если бы при вычислении статического интеграла все частицы растворенного вещества считались отличными друг от друга. Вычисленный таким образом статический интеграл должен в действительности еще быть поделен на .

(2)

где – элемент объема фазового пространства, деленный на :