Лабораторная работа: Эффект Холла 2
Название: Эффект Холла 2 Раздел: Рефераты по физике Тип: лабораторная работа | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Министерство общего и специального образования Саратовский Государственный Технический Университет Лабораторная работа по физике:«Эффект Холла» Выполнил: Саратов 2001Цель работы: изучение эффекта Холла в полупроводнике; исследование зависимости э.д.с. Холла от напряженности внешнего магнитного поля (градуировка датчика Холла); определение постоянной Холла, концентрации и подвижности носителей заряда в полупроводнике; исследование распределения магнитного поля вдоль оси короткого соленоида; сравнение с теоретической зависимостью. Основные понятия. Эффект Холла заключается в том, что если металлическую пластинку, вдоль которой течет постоянный электрический ток, поместить в перпендикулярное к ней магнитное поле, то между параллельными направлению тока и поля гранями возникает разность потенциалов.
где: – вектор магнитной индукции, – вектор плотности тока, – вектор скорости, – сила Лоренца, – внешнее электрическое поле, – поле Холла, – холловская разность потенциалов, a – длинна полупроводника, l – высота полупроводника, d – ширина полупроводника. При включении электрического поля в полупроводнике протекает ток. Под действием электрического поля носители заряда получают скорость направленного движения (дрейфовую скорость) против поля для электронов и по полю для дырок. При включении магнитного поля на электроны и дырки действует сила Лоренца, перпендикулярная векторам скорости и магнитной индукции. Из уравнения движения носителей заряда следует, что за время между двумя соударениями электроны и дырки приобретают скорость Подставив это соотношение в формулу получаем, что сила Лоренца не зависит от знака носителей заряда и действует в направлении, перпендикулярном векторам и : В результате действия силы отрицательные заряды отклоняются к верхней грани, а на нижней появляется их недостаток – положительный заряд. Аналогично осуществляется перераспределение положительных зарядов. Противоположные грани образца заряжаются и возникает электрическое поле. Это поле носит название поля Холла. Направление поля Холла зависит от знака носителей заряда. До наложения на образец магнитного поля эквипотенциальные поверхности представляли плоскости, перпендикулярные вектору . Величина будет расти до тех пор, пока поперечное поле не скомпенсирует силу Лоренца. После этого носители заряда будут двигаться как бы под действием одного поля и траектория движения будет представлять собой прямую линию вдоль оси х. Суммарное электрическое поле будет повернуто на некоторый угол относительно оси х или у. Таким образом, в ограниченном полупроводнике или металле поворачивается вектор электрического поля между и возникает угол , называемый углом Холла. Эквипотенциальные поверхности при этом повернуты на угол относительно их первоначального положения, поэтому в точках, лежащих в одной плоскости, перпендикулярной появляется разность потенциалов , которая называется холловской разностью потенциалов. Холл экспериментально определил, что четыре величины связаны эмпирическим соотношением: Проведение эксперимента 1. Определение сопротивления датчика
Удельное сопротивление датчика
Градуировочная прямая Нахождение постоянной Холла R, концентрации n и подвижности m.
Зависимость В от Х Расчет погрешностей 1. Расчет погрешности сопротивления датчика Холла 2. Нахождение удельного сопротивления датчика 3. Расчет погрешностей постоянных DА и DС в градуировочной прямой 4. Расчет концентрации носителей и ее погрешности 5. Расчет подвижности m носителей тока и ее погрешности 6. Расчет распределения магнитной индукции вдоль оси соленида Вывод: после изучения эффекта Холла в полупроводнике была построена градуировочная прямая датчика Холла и определена постоянная Холла, концен-трация носителей заряда, а также подвижность носителей. |