Физика (основные формулы)

0, а при сжатии А'<0.

Работа внешней силы при расширении газа<0, т.е. А>0,а при сжатии А>0.

V2-V1

V1 V2 V

КОЛИЧЕСТВО ТЕПЛОТЫ

1.Нагревание и охлаждение

Q- количество теплоты [Дж]

c- удельная теплоемкость вещества

m-масса тела [кг]

-средняя температура

При нагреванииQ>0

При охлажденииQ<0

2.Плавление и кристаллизация

где λ тАУ уд. теплота плавления []

Кол-во теплоты, необходимое для превращения 1 кг кристаллического в-ва при температуре плавления в жидкость той же to, называют удельной теплотой плавления.

3. Парообразование и конденсация

Q = rm; Q = rm

r, L тАУ уд. парообразование [Дж/кг]

Количество теплоты, необходимое для превращения при постоянной температуре 1 кг жидкости в пар называют удельной теплотой преобразования.

При парообразовании Q>0

При конденсации Q<0

ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

Закон превращения и сохранения энергии, распространенный на тепловые явления, носит название первого закона термодинамики.

U = A+Q тАУ первый закон термодинамики

A¢ = A ; Q = ΔU = A¢

1. Изохорный процесс

; V=const, ΔV=0.

A=PΔV=0; ΔU=Q; ΔT>0; ΔU>0 увеличивается

2. Изотермический процесс

T = const ΔT = 0

ΔU=0; Q= - A ; Q = A¢

3. Изобарный процесс

P = const; ΔU = Q+A; Q = ΔU = A'

4. Адиабатный процесс

Процесс, протекающий в системе (теплоизолированной), которая не обменивается теплом с окружающими телами.

Q = 0 ; ΔU = A.

Q1 + Q2 + Q3 + тАж = 0 тАУ уравнение теплового баланса

где Q1, Q2, Q3, тАж - кол-ва теплоты, полученные или отданные телами.

ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

Второй закон термодинамики указывает направление возможных энергетических превращений и тем самым выражает необратимость процессов в природе.

Принципы действия тепловых двигателей

Температуру Т1 называют температурой нагревателя.

Температуру Т2 называют температурой холодильника

A' =|Q1|-|Q2|, где

Q1 тАУ кол-во тепла, полученное от нагревателя, а

Q2 тАУ кол-во теплоты отданное холодильнику.

Коэф. полезного действия теплового двигателя называют отношение работы А', совершаемой двигателем, к количеству теплоты, полученному от нагревателя:

Так как у всех двигателей некоторое количество теплоты передается холодильнику, то h < 1.

Максимальное значение КПД тепловых двигателей.

Реальная тепловая машина, работающая с нагревателем, имеющим температуру Т1, и холодильником с температурой Т2, не может иметь КПД, превышающий КПД идеальной тепловой машины.

Закон сохранения электрического заряда.

При электризации тел выполняется закон сохранения электрического заряда. Этот закон справедлив для замкнутой системы. В замкнутой системе алгебраическая сумма зарядов всех частиц остается неизменной. Если заряды частиц обозначить через q1, q2 и т.д., то

q1 + q2 + q3 + тАж + qn = const.

Основной закон электростатики тАУ закон КУЛОНА

Если расстояние между телами во много раз больше их размеров, то ни форма, ни размеры заряженных тел существенно не влияют на взаимодействия между ними. В таком случае эти тела можно рассматривать как точечные.

Сила взаимодействия заряженных тел зависит от свойств среды между заряженными телами.

Сила взаимодействия двух точечных неподвижных заряженных тел в вакууме прямо пропорциональна произведению модулей заряда и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними. Эту силу называют кулоновской.

, где

|q1| и |q2| - модули зарядов тел,

r тАУ расстояние между ними,

k тАУ коэффициент пропорциональности.

F- сила взаимодействия

Силы взаимодействия двух неподвижных точечных заряженных тел направлены вдоль прямой, соединяющей эти тела.

Единица электрического заряда

Единица силы тока тАУ ампер.

Один кулон (1 Кл) тАУ это заряд, проходящий за 1 с через поперечное сечение проводника при силе тока 1 А

g [Кулон=Кл]

е=1,6×10-19 Кл

-электрическая постоянная

БЛИЗКОДЕЙСТВИЕ И ДЕЙСТВИЕ НА РАССТОЯНИИ

Предположение о том, что взаимодействие между удаленными друг от друга телами всегда осуществляется с помощью промежуточных звеньев (или среды), передающих взаимодействие от точки к точке, составляет сущность теории близкодействия.Распр. с конечной скоростью.

Теория прямого действия на расстоянии непосредственно через пустоту. Согласно этой теории действие передается мгновенно на сколь угодно большие расстояния.

Обе теории являются взаимно противоположными друг другу. Согласно теории действия на расстоянии одно тело действует на другое непосредственно через пустоту и это действие передается мгновенно.

Теория близкодействия утверждает, что любое взаимодействие осуществляется с помощью промежуточных агентов и распространяется с конечной скоростью.

Существования определенного процесса в пространстве между взаимодействующими телами, который длится конечное время, - вот главное, что отличает теорию близкодействия от теории действия на расстоянии.

Согласно идее Фарадея электрические заряды не действуют друг на друга непосредственно. Каждый из них создает в окружающем пространстве электрическое поле. Поле одного заряда действует на другой заряд, и наоборот. По мере удаления от заряда поле ослабевает.

Электромагнитные взаимодействия должны распространятся в пространстве с конечной скоростью.

Электрическое поле существует реально, его свойства можно исследовать опытным путем, но мы не можем сказать из чего это поле состоит.

О природе электрического поля можно сказать, что поле материально; оно сущ. независимо от нас, от наших знаний о нем;

Поле обладает определенными свойствами, которые не позволяют спутать его с чем-либо другим в окружающем мире;

Главное свойство электрического поля тАУ действие его на электрические заряды с некоторой силой;

Электрическое поле неподвижных зарядов называют электростатическим. Оно не меняется со временем. Электростатическое поле создается только электрическими зарядами. Оно существует в пространстве, окружающем эти заряды, и неразрывно с ним связано.

Напряженность электрического поля.

Отношение силы, действующей на помещенный в данную точку поля заряд, к этому заряду для каждой точки поля не зависит от заряда и может рассматриваться как характеристика поля.

Напряженность поля равна отношению силы, с которой поле действует на точечный заряд, к этому заряду.

Напряженность поля точечного заряда.

Модуль напряженности поля точечного заряда qo на расстоянии r от него равен:

Если в данной точке пространства различные заряженные частицы создают электрические поля, напряженности которых и т. д., то результирующая напряженность поля в этой точке равна:

СИЛОВЫЕ ЛИНИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛ.

НАПРЯЖЕННОСТЬ ПОЛЯ ЗАРЯЖЕННОГО ШАРА

Электрическое поле, напряженность которого одинакова во всех точках пространства, называется однородным.

Густота силовых линий больше вблизи заряженных тел, где напряженность поля также больше.

-напряженность поля точечного заряда.

Внутри проводящего шара (r > R) напряженность поля равна нулю.

ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ.

В проводниках имеются заряженные частицы, способные перемещаться внутри проводника под влиянием электрического поля. Заряды этих частиц называют свободными зарядами.

Электростатического поля внутри проводника нет. Весь статический заряд проводника сосредоточен на его поверхности. Заряды в проводнике могут располагаться только на его поверхности.

ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ ЭЛЕКТПРИЧЕСКИЙ ЗАРЯД

-заряд капельки; е=1,6×10-19Кл

Два вида диэлектриков

Нейтральную систему зарядов называют электрическим диполем.

Полярные, состоящие из молекул, у которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов не совпадают.

Неполярные, состоящие из атомов или молекул, у которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов совпадают.

Поляризация диэлектриков.

Диэлектрическая проницаемость.

Смещение положительных и отрицательных связанных зарядов диэлектрика в противоположные стороны называют поляризацией.

Диэлектрическая проницаемость среды тАУ это физическая величина, показывающая, во сколько раз модуль напряженности электрического поля внутри однородного диэлектрика меньше модуля напряженности поля о в вакууме.

, - физич. вел-на, характ. эл-кие св-ва среды

Данная формула справедлива только для однородной среды.

Е= k -для точечного заряда и шара

- закон Кулона для зарядов, находящихся в однородном диэлектрике.

Силы между заряженными телами зависят от свойств среды, в которой эти тела находятся.

Потенциальная энергия заряженного тела в однородном электростатическом поле.

;

d1-d2 = Dd - на этом участке пути электрич. поле совершит положит. работу.

; F=qE;

A = qE (d1-d2) = qEd1-qEd2 = -(qEd2-qEd1) = - (Ep2 тАУ Ep1) = - DEp

Если работа не зависит от формы траектории, то она равна изменению потенциальной энергии, взятому с противоположным знаком.

A = -(Wp2-Wp1) = -DWp

Потенциальная энергия заряда в однородном электрическом поле равна:

Wp = qEd

Заряд q в отличие от массы может быть как положит., так и отриц. Если A > 0, то DWp < 0, DWk > 0. Если A < 0, то DWp > 0, DWk < 0. Потенциальная энергия растет, а кинетическая энергия уменьшается.

A = DWk

На замкнутой траектории, когда заряд возвращается в начальную точку, А = 0: А = -DWp = -(Wp1-Wp1) = 0

Wp = qEd тАУ qEd2

Физический смысл имеет не сама потенциальная энергия, а разность ее значений, определяемая работой поля при перемещении заряда из начального положения в конечное.

, где

e - диэлектрическая проницаемость среды

Ео тАУ напряженность поля в вакууме

Е тАУ напряженность электрического поля внутри однородного диэлектрика

ПОТЕНЦИАЛ ЭЛЕКТРОПОЛЯ И РАЗНОСТЬ ПОТЕНЦИАЛОВ

На замкнутой траектории работа электростатического поля всегда равна 0. Поля, обладающие таким свойством, называют потенциальными. Работу потенциального поля можно выразить через изменение потенциальной энергии. А = - (Wp2 тАУ Wp1).

Wp ~ q. - потенциал эл. поля

φ (фи) тАУ скаляр, энергетическая характеристика электрического поля.

- потенциал однородного поля.

А = - (Wp2 тАУ Wp1) = - q(φ2- φ1)=q(φ1- φ2)=qU

U = φ1 - φ2 = тАУ разность потенциалов (напряжение)

Разность потенциалов между двумя точками равна 1, если при перемещении зарядов в 1 Кл из одной точки в другую эл. поле совершает работу в 1 Дж. Эту единицу называют вольтом (В); 1В = 1Дж/1 Кл

СВЯЗЬ МЕЖДУ НАПРЯЖЕННОСТЬЮ ЭЛ. ПОЛЯ И РАЗНОСТЬЮ ПОТЕНЦИАЛОВ. ЭКВИПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ ПОВЕРХНОСТИ.

А= qEDd тАУ электрическое поле совершает работу

А = q(φ1 тАУ φ2) = qU

[1В/м] - модуль вектора напряженности поля

Формула показывает: чем меньше меняется потенциал на расстоянии Dd, тем меньше напряженность электрического поля; если потенциал не меняется совсем, то напряженность поля равно 0.

При перемещении положительного заряда в направлении напряженности электрическое поле совершает положительную работу А = q(φ1 тАУ φ2), то потенциал φ1 больше потенциала φ2. Напряженность электрического поля направлена в сторону убывания потенциала.

E = 1, если разность потенциалов между двумя точками на расст. 1 м в однородном поле = 1 В.

Все точки поверхности, перпендикулярные силовым линиям, имеют один и тот же потенциал. Все точки внутри проводника имеют один и тот же потенциал. Напряженность поля внутри проводника равна 0.

A=0; φ1= φ2

ЭЛЕКТРОЕМКОСТЬ. ЕДИНИЦЫ ЭЛ.ЕМКОСТИ.

В сильном электрическом поле (при большом напряжении) диэлектрик становится проводящим. Чем меньше увеличивается напряжение между проводниками, тем больший заряд можно на них накопить.

Физическую величину, характеризующую способность двух проводников накапливать электрический заряд, называют электроемкостью.

Отношение заряда q одного из проводников к разности потенциалов между этим проводником и соседним не зависит от заряда. Оно определяется геометрическими размерами проводников, их формой и взаимным расположением, а также электрическими св-вами окр. среды.

- электроемкость

Чем меньше напряжение, тем больше электроемкость проводников.

Электроемкость двух проводников = 1, если при сообщении им зарядов + 1 Кл и тАУ 1Кл между ними возникает разность потенциалов 1В. Эту единицу называют фарад (Ф); 1Ф = 1 Кл / В.

Микрофарад (мкФ) = 10-6 Ф

Пикофарад (пФ) = 10-12 Ф

, где

q тАУ заряд пластины

S тАУ площадь пластины

Е тАУ напряженность

e - физическая величина, характеризующая эл. св-ва среды

eо тАУ электрическая постоянная (8,854 . 10-12 Ф . м-1)

КОНДЕНСАТОРЫ

~; U = EDd;

Dd тАУ расстояние между пластинами

, где

С тАУ емкость конденсатора с диэлектриком

Со тАУ емкость конденсатора без диэлектрика

ЭНЕРГИЯ ЗАРЯЖОННОГО КОНДЕНСАТОРА.

- для потенциальной энергии заряда в однородном поле энергии конденсатора, где

q тАУ заряд конденсатора,

d тАУ расстояние между пластинами

Еd = U, где

U тАУ разность потенциалов между обкладками конденсата

-энергия конденсатора

- электроемкость конденсатора

- энергия каждого элемента

~E2

- для плотности энергии

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. СИЛА ТОКА

Электрическим током называют упорядоченное (направленное) движение заряженных частиц. Возникает при упорядоченном перемещении свободных электронов или частиц. За направление тока принимают направление движения положительно заряженных частиц.

Действия тока: тепловое, магнитное, химическое.

Заряд, перенесенный в единицу времени, служит основной количественной характеристикой тока, называемой силой тока.

, где

Dq тАУ переносимый через поперечное сечение проводника заряд

Dt тАУ промежуток времени

I тАУ сила тока, скаляр [ 1A = 1 Кл / с]

Сила тока может быть как положительной, так и отрицательной величиной. Знак силы тока зависит от того, какое из направлений вдоль проводника принять за положительное. I > 0, если направление тока совпадает с условно выбранным положительным направлением вдоль проводника.

I =

, где

е тАУ модуль заряда электрона

n тАУ концентрация частиц

УСЛОВИЯ, НЕОБХОДИМЫЕ ДЛЯ СУЩЕСТВОВАНИЯ ЭЛ. ТОКА.

Необходимо наличие свободно заряженных частиц

Необходима сила, действующая на частицы со стороны электрического поля в определенном направл

Если разность потенциалов =0, то поля нет.

Если разность потенциалов не изменилась, то ток будет считаться постоянным.

ЗАКОН ОМА ДЛЯ УЧАСТКА ЦЕПИ.

СОПРОТИВЛЕНИЕ

Для каждого проводника тАУ твердого, жидкого и газообразного тАУ существует определенная зависимость силы тока от приложенной разности потенциалов на концах проводника; эту зависимость выражает т.н. вольт тАУ амперная характеристика проводника

Зависимость силы тока от напряжения носит название закон Ома.

Согласно закону Ома, для участка цепи сила тока прямо пропорциональна приложенному напряжению U и обратно пропорциональна сопротивлению проводника R.

Основная электрическая характеристика проводника тАУ сопротивление.

Сопротивление зависит от материала проводника и его геометрических размеров.

, где

S тАУ площадь поперечного сечения (м2, мм2 )

l тАУ длина проводника (м)

r - уд. сопротивление проводника

Удельное сопротивление численно равно сопротивлению проводника, имеющего форму куба с ребром 1 м, если ток направлен вдоль нормали к двум противоположным граням куба.

ИЗМЕРЕНИЕ СИЛЫ ТОКА И НАПРЯЖЕНИЯ

Для измерения силы тока в проводнике амперметр включают последовательно с этим проводником.

Для того, чтобы измерить напряжение на участке цепи с сопротивлением R, к нему параллельно подключают вольтметр.

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ.

ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОЕ И ПАРАЛЛЕЛЬНОЕ

СОЕДИНЕНИЕ ПРОВОДНИКОВ.

Последовательное	Параллельное

1. Сила тока	1. I = I1 + I2
I = I1 = I2	2. U = U1 = U2
2. Напряжение	;
; U1 = IR1
;
U2 = IR2
	3.
U =U1 + U2
3. Сопротивление
R = R1 + R2	Если R1 =R2=R3=тАж=Rn, где n тАУ число элемента

РАБОТА И МОЩНОСТЬ ПОСТОЯННОГО ТОКА

А = DqU ; A = IUDt = I2RDt =

- при параллельном соед.

- при последоват. соед

- закон Джоуля-Ленца

Мощность тока равна отношению работы тока за время Dt к этому интервалу времени.

- закон Ома для участка цепи

- для последовательного соед.

- для параллельного соед.

ЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА

Одно лишь электрическое поле заряженных частиц (кулоновское поле) не способно поддерживать постоянный ток в цепи.

Любые силы, действующие на электрически заряженные частицы, за исключением сил электростатического происхождения (т.е. кулоновских), называют сторонними силами.

Внутри источника тока заряды движутся под действием сторонних сил против кулоновских сил (электроны от положительно заряженного электрода к отрицательному).

ЭДС в замкнутом контуре представляет собой отношение работы сторонних сил при перемещении зарядов вдоль контура к заряду: ℰ =[Вт]

ЗАКОН ОМА ДЛЯ ПОЛНОЙ ЦЕПИ

R тАУ внешнее сопротивление цепи

r- внутреннее сопротивление цепи (сопротивление источника тока)

Rоб = R + r ; ℰ= => Aст = ℰDq

=>; Aст = ℰIDt

; A = Q

ℰIDt = I2RDt + I2rDt; ℰ = ;

ℰ = ; I =ℰ/R+r

Если при обходе цепи переходят от отрицательного полюса источника к положительному, то ЭДС ℰ > 0. Сторонние силы внутри источника совершают при этом положительную работу.

ℰ = ℰ1 + ℰ2 + ℰ3 = |ℰ1|-|ℰ2| + |ℰ3|

Если ℰ > 0, то I > 0, т.е. направление тока совпадает с направлением обхода контура. При ℰ < 0, направление тока противоположно направлению обхода контура. Полное сопротивление цепи Rп равно сумме всех сопротивлений:

Rп = R + r1 + r2 + r3

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ТОКОВ. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ.

Взаимодействие между проводниками с током, т.е. взаимодействие между движущимися электрическими зарядами, называют магнитными.

Силы, с которыми проводники с током действуют друг на друга, называют магнитными силами.

В пространстве, окружающем токи, возникает поле, называемое магнитным.

Магнитное поле представляет собой особую форму материи, посредством которой осуществляется взаимодействие между движущимися электрически заряженными частицами.

Основные свойства:

а) магнитное поле порождается электрическим током (движущимися зарядами)

б) магнитное поле обнаруживается по действию на электрический ток (движущиеся заряды)

Подобно электрическому полю, магнитное поле существует реально, независимо от нас, от наших знаний о нем.

Результирующая сила, действующая со стороны магнитного поля на эти проводники, будет равна 0.

Магнитное поле создается не только электрическим током, но и постоянными магнитами.

ЛИНИИ МАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ

Силовой характеристикой магнитного поля явл-ся вектор магнитной индукции.

- вектор магнитной индукции

За направление вектора магнитной индукции принимается направление от южного полюса S к северному N магнитной стрелки, свободно устанавливающейся в магнитном поле. Это направление совпадает с направлением положительной нормали к замкнутому контуру с током.

- положительная нормаль.

Правила буравчика: если направление поступательного движения буравчика совпадает с направлением тока в проводнике, то направление вращения ручки буравчика совпадает с направлением вектора магнитной индукции.

Линиями магнитной индукции называют линии, касательные к которым направлены также, как и вектор в данной точке поля.

Важная особенность линий магнитной индукции состоит в том, что они не имеют ни начала, ни конца. Они всегда замкнуты.

СИЛА АМПЕРА.

Сила ампера тАУ это магнитная сила, действующая со стороны магнитного поля на проводник с током.

Сила достигает максимального значения, когда магнитная индукция перпендикулярна проводнику.

, если ^I.

; Fm = IDlB - максимальная сила

Ампера

F = B|I|Dlsina - закон Ампера

Если левую руку расположить так, чтобы перпендикулярная к проводнику составляющая вектора магнитной индукции входила в ладонь, а четыре вытянутых пальца были направлены по направлению тока, то отогнутый на 900 большой палец покажет направление силы, действующей на отрезок проводника.

За единицу магнитной индукции можно принять магнитную индукцию однородного поля, в котором на участок проводника длиной 1 м при силе тока в 1 А действует со стороны поля максимальная сила, равная 1 Н. Одна единица магнитной индукции = 1 Н/А . м.

СИЛА ЛОРЕНЦА

Силу, действующую на движущуюся заряженную частицу со стороны магнитного поля, называют силой Лоренца.

, где

F тАУ модуль силы,

N тАУ число заряженных частиц

, где

- скорость их упорядоченного движения

q тАУ заряд

S тАУ площадь

n тАУ концентрация

- число заряженных частиц в рассматриваемом объеме

; ; ; , поэтому Fлmax, т.к. sina = 1; Fл = |q|

Если левую руку расположить так. Чтобы составляющая магнитной индукции, перпендикулярная скорости заряда, входила в ладонь, а четыре пальца были направлены по движению положительного заряда (против движения отрицательного), то отогнутый на 90о большой палец покажет направление силы Лоренца.

Так как сила Лоренца перпендикулярна скорости частицы, то она не совершает работу. Сила Лоренца не меняет кинетическую энергию частицы и, следовательно, модуль ее скорости. Под действием силы Лоренца меняется лишь направление скорости частицы.

; ;

- удельный заряд частицы

МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА

Отношение, характеризующее магнитные свойства среда, получило название магнитной проницаемости среды.

m - магнитная проницаемость данной среды.

Магнитные свойства тела можно объяснить циркулирующими внутри него токами.

Магнитные св-ва любого тела опр-ся замкнутыми электрическими токами внутри него.

Магнитные взаимодействия тАУ это взаимодействия токов.

Ферромагнетики (железо, кобальт, никель. Редкоземельные элементы и многие сплавы) тАУ тела с большой магнитной проницаемостью.

Температура Кюри тАУ это температура, больше некоторой определенной для данного ферромагнетика, ферромагнитные свойства его исчезают.

ЗАВИСИМОСТЬ СОПРОТИВЛЕНИЯ

ПРОВОДНИКА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ

R~t, где

Ro тАУ сопротивление проводника

R тАУ сопротивление проводника после нагревания

- относительное изменение сопротивления проводника

= at, где

a - коэф. пропорциональности, называемый температурным коэф. сопротивления.

Для металлов a =

; R~

; a > 0;

Очень сильное магнитное поле разрушает сверхпроводящее состояние.

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ПОЛУПРОВОДН.

Электрическая проводимость при наличии Примесей

Удельное сопротивление с увеличением температуры не растет, а наоборот, чрезвычайно резко уменьшается. Такие в-ва и называются полупроводниками.

При температурах, близких к абсолютному нулю, удельное сопротивление полупроводников очень велико. При низких температурах полупроводник ведет себя как диэлектрик.

Ковалентная связь тАУ это когда взаимодействие пары соседних атомов осуществляется с помощью парноэлектронной связи.

Полупроводники при низкой температуре не проводят электроток.

Удельное сопротивление с увеличением температуры у металлов увеличивается.

Проводимость полупроводников, обусловленную наличием у них свободных электронов, называют электронной проводимостью.

При разрыве связи образуется вакантное место с недостающим электроном. Его называют дыркой. В дырке имеется избыточный положительный заряд по сравнению с остальными, нормальными связями.

П/проводники обладают не только электронной, ро и дырочной проводимостью. Проводимость при этих условиях называют собственной проводимостью полупроводников.

ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОВОДИМОСТЬ ПОЛУПРОВОДНИКОВ ПРИ НАЛИЧИИ ПРИМЕСЕЙ.

В полупроводниках при наличии примесей наряду с собственной проводимостью возникает дополнительная тАУ примесная проводимость.

Примеси, легко отдающие электроны и. следовательно, увеличивающие число свободных электронов, называют донорными (отдающими) примесями. Их называют полупроводниками n- типа (от слова negativ тАУ отрицательный). В полупроводнике n-типа электроны являются основными носителями заряда, а дырки тАУ неосновными.

Число дырок в кристалле равно числу атомов примеси. Такого рода примеси называют акцепторными (принимающими). При наличии электрического поля дырки перемещаются по полю, и возникает дырочная проводимость. Эти проводники называют проводниками p-типа (от слова positiv тАУ положительный). Основными носителями заряда в полупроводнике p-типа явл-ся дырки, а неосновными тАУ электроны.

ЭЛЕКТРОТОК ЧЕРЕЗ КОНТАКТ

ПОЛУПРОВОДНИКОВ p- И n- ТИПОВ.

Контакт двух полупроводников называют p-n- переходом.

При образовании контактов электроны частично переходят из полупроводника n-типа в полупроводник p-типа, а дырки тАУ в обратном направлении. В результате полупроводник n-типа заряжается положительно, а p-типа тАУ отрицательно.

Свойства p-n- перехода используют для выпрямления переменного тока.

Электрический ток в вакууме. Диод.

Процесс, основанный на свойстве тел, нагретых до высокой температуры, испускать электроны, называется термоэлектронной эмиссией.

Анод тАУ положительно заряженный, холодный электрод.

Катод тАУ отрицательно заряженный, нагретый электрод.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ПУЧКИ.

ЭЛЕКТРОНН-ЛУЧЕВАЯ ТРУБКА.

Электронный пучок:

попадая на тела, вызывает их нагревание;

при торможении быстрых электронов, попадающих на вещество, возникает рентгеновское излучение.

некоторые в-ва, бомбардируемые электронами, светятся.

отклоняются электрическим полем

отклоняются в магнитном поле

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ЖИДКОСТЯХ

При растворении электролитов под влиянием электрического поля полярных молекул воды происходит распад молекул электролитов на ионы. Этот процесс наз-ся электролитической диссоциацией.

Степень диссоциации зависит от температуры, концентрации раствора и диэлектрической проницаемости растворителя.

Ионы разных знаков при встрече могут снова объединиться в нейтральные молекулы - рекомбинировать.

Перенос заряда в водных растворах или расплавах электролитов осуществляется ионами, такую проводимость называют ионной.

На аноде отрицательно заряженные ионы отдают свои лишние электроны, а на катоде положительные ионы получают недостающие электроны (восстановительная реакция). Процесс выделения на электроде вещества, связанный с окислительно-восстановитель-ными реакциями, называют электролизом.

При помощи электролиза осуществляют очистку металлов от примесей.

ЗАКОН ЭЛЕКТРОЛИЗА

m = moi . Ni ; ;